Kulekrone av høyintensitetsfokusert ultralydsvinger

Den følgende figuren viser tidstoppen for lydtrykket oppnådd etter at den sfæriske kronemodellen A er avbøyd med forskjellige avstander i den positive retningen til X-aksen. Hvor a og e, b og f, C og g, d og er henholdsvis HIFU piezo-keramikk avbøyd med 0 mm i den positive retningen til X-aksen. Lydfeltfordelingen på XOY-fokalplanet og xoz-fokalplanet oppnådde 4 mm, 6 mm og 9 mm. Opprinnelsen er det geometriske senterpunktet til matrisen. Topptiden for lydtrykk er representert ved konturene av de fem forskjellige fargene er 0,1 0,3 0,4 0,5 QgPmax, som er indikert med pilene i figuren.som er et isometrisk distribusjonsdiagram av tiden topplydtrykket oppnådd av den rektangulære modellarrayen B, som avbøyes av 0 mm, 6 mm, mm- og avstanden 0 mm, mm. X-aksen. Ved å sammenligne de to figurene kan man finne at den akustiske energifokuseringseffekten til array A er bedre enn rektangulær array B, som uttrykkes som følger: ved samme avbøyningsavstand og samme fokalplan er det høyeste gitterlobens intensitetsforhold til array A liten, slik som foroveravbøyningen på 6 mm HIFU piezoelektrisk sensor langs x-aksen, den høyeste gitterintensiteten til array A er bare 0.IPmax.

Kvantitativ analyse av lydfeltet til den sfæriske krone-arrayen C og den sfæriske krone-arrayen D i en enkeltpunktfokuseringsmodus er forskjellige array-strukturer. Det er lydfeltkvantiseringsnivå, detaljert definisjon av nivå, i dette kapittelet foreslår vi en ny type ultrasonisk høyfokus piezoelektrisk keramikk av ultralyd array strukturmodell, det vil si ved hjelp av en begrenset vanlig sekskantet piezoelektrisk keramikk gjennom den sfæriske kronen. Arrangementet av array-elementene er anordnet på den sfæriske overflaten av sfæren, og en sfærisk krone-ultrasonisk array-modell med selvfokuserende effekt og elektronisk avbøyningsfokusering oppnås. Matrisestrukturmodellen kan oppnå høy fyllingseffektivitet for matriseelementer.