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次の図は、球冠モデル配列 A を X 軸の正の方向に異なる距離だけ偏向させた後に得られる音圧の時間ピークを示しています。ここで、a と e、b と f、C と g、d、および はそれぞれ HIFU ピエゾセラミックスを X 軸の正の方向に 0 mm 偏向させ、XOY 焦点面と xoz 焦点面での音場分布は 4mm、6mm、9mm を得ました。原点は配列の幾何学的中心点です。音圧のピーク時間は、図中の矢印で示すように 0.1 0.3 0.4 0.5 QgPmax の 5 色の等高線で表されます。これは、X 軸の正の方向に 0 mm、4 mm、6 mm、9 mm の距離で偏向した長方形モデル配列 B によって得られる時間ピーク音圧の等角分布図です。 2 つの図を比較すると、アレイ A の音響エネルギー集束効果が長方形アレイ B の音響エネルギー集束効果よりも優れていることがわかります。これは次のように表されます。同じ偏向距離と同じ焦点面では、アレイ A の最大グレーティング ローブ強度比は小さく、たとえば前方偏向が 6mm です。 HIFU 圧電センサー、アレイ A の最大格子強度はわずか 0.IPmax です。 X 軸に沿った
球冠アレイＣと一点集束モードにおける球冠アレイＤの音場の定量解析は、異なるアレイ構造である。それは音場の量子化レベルであり、レベルの詳細な定義です。この章では、超音波アレイ構造モデルの新しいタイプの超音波高焦点圧電セラミックスを提案します。つまり、球形クラウンを介して制限された正六角形の圧電セラミックスを使用します。アレイ素子の配置は球の球面上に配置されており、自己集束効果と電子偏向集束を備えた球冠型超音波アレイモデルが得られる。配列構造モデルは、配列要素の高い充填効率を実現できます。
