Effekten av polariserat elektriskt fält på piezoelektriska egenskaper är under polariseringsprocessen, det polariserade elektriska fältet hos piezoskivor och cylindrar är den externa drivkraften för den elektriska domänen att vända. Under villkoret att materialets fältstyrka inte överstiger, är E desto större, ju mer det elektriska fältet är orienterat, effekten är desto större, desto mer är det för att fullborda polariseringen och desto bättre är de piezoelektriska egenskaperna. som är svåra att avleda eller omorientera vid lågt tryck, mer
piezoskivelementet är benäget att avleda eller omorientera under högt tryck, vilket resulterar i mer fullständig polarisering. För en 180°-inversionsdomän, inversionen av
piezoomvandlarljud är inte ett resultat av den laterala rörelsen för att avleda de motsatta domänerna, utan producerar istället många polarisationer inuti inversionsdomänen nära elektroden. Riktningen och det elektriska fältets riktning för den kilformade är ny , den nya domänkärnan efter det elektriska fältet ska röra sig framåt och penetrera hela provet. När det elektriska fältet ökar,
piezo-omvandlare för luftfuktare fortsätter att dyka upp och fortsätter att spridas över hela den omvända domänen. Så småningom blir den omvända domänen förenlig med riktningen för det externa elektriska fältet och kombineras med de intilliggande domänerna för att bilda en större volym liknande domänen. För en 90°-domän kan domänväggarna röra sig i sidled och det kritiska elektriska fältet av
piezoelektrisk skivgenerator krävs för sidorörelse vid 90° är mindre än det kritiska elektriska fältet som krävs för en ny kilformad domän. Men om 90° styrning överensstämmer med riktningen för det externa elektriska fältet. Ett större elektriskt fält för lödning av piezoskivor krävs. Utvecklingen av nya domäner beror huvudsakligen på det externa elektriska fältet för att främja 90°-väggens rörelse i sidled. Under förhållandena t = 15 min och T = 130 ℃ ändrades polariseringen av piezoelektrisk keram med E, och variationen av piezoelektrisk konstant d33 med E erhölls. När E är <1. 5 kV / mm, d33 ökar långsamt med ökningen av E; när E är > 1,5 kV/mm, ökar d33 snabbt med ökningen av E, men när E> 2 5 kV/mm sjunker d33 plötsligt och snabbt. Detta beror på att när E är <1. 5 kV / mm, kan polariseringen av piezoskivans datablad bara göra materialet lätt att orientera 180° mot riktningen för det externa elektriska fältet, så värdet på d33 är lägre och ökar långsammare; när E> 1,5 kV / mm är det externa elektriska fältet större än materialets koercitivfält, vilket gör att det 90° elektriska fältet, som är svårt att vrida, tenderar mot det yttre elektriska fältets riktning, så att d33 ökar snabbt; cylindrisk piezoelektrisk givare fortsätter att öka den externa elektriska fältstyrkan, när E> 2,0 kV / mm, blir den piezoelektriska domänen i materialet nästan komplett, så ökningen av d33 tenderar att vara långsam. Men när E når ett visst värde (E> 2,5 kV / mm), överstiger den fria energin i den fria energin i det elektriska fältet och den fria energin i den elektriska fältet. Enligt joniseringskollisionsteorin kan fria elektroner frigöras efter varje kollision ackumulering av energi, leder piezoelektrisk knackningssensor till att keramiska plåttemperaturen fortsätter att stiga, de piezoelektriska egenskaperna fortsätter att minska, det slutliga termiska sammanbrottet. Dessutom, när det pålagda elektriska fältet är tillräckligt högt, kan de förbjudna bandelektronerna komma in i ledningsbandet på grund av kvantmekanikens tunnlingseffekt. Under inverkan av ett starkt fält accelereras fria elektroner för att orsaka elektronstötjonisering. Vid denna tidpunkt på grund av strömökningarna ökar den lokala temperaturen hos kristallen, vilket leder till partiell smältning av kristallen och dess förstörelse av strukturen, så att de piezoelektriska egenskaperna hos keramer minskade, den slutliga nedbrytningen kommer att inträffa.
