Вплив поляризованого електричного поля на п’єзоелектричні властивості відбувається під час процесу поляризації, поляризоване електричне поле п’єзодисків і циліндрів є зовнішньою рушійною силою для повороту електричного домену. За умови відсутності перевищення напруженості поля матеріалу E тим більше, чим більше орієнтоване електричне поле, тим сильніший ефект, тим більше повна поляризація і тим кращі п’єзоелектричні властивості. які важко відхилити або переорієнтувати при низькому тиску, більше
п'єзодисковий елемент схильний до відхилення або переорієнтації під високим тиском, що призводить до більш повної поляризації. Для області інверсії на 180° інверсія
Звук п’єзоперетворювача не є результатом бокового руху, щоб відвести протилежні домени, а натомість створює багато поляризацій всередині інверсійного домену поблизу електрода. Напрямок і напрямок електричного поля клиноподібної форми є новими, нове зародження домену після електричного поля має рухатися вперед, проникаючи через весь зразок. Коли електричне поле збільшується,
п'єзоперетворювача для зволожувача продовжують з'являтися і продовжують поширюватися по всьому зворотному домену. Згодом зворотний домен узгоджується з напрямком зовнішнього електричного поля та об’єднується з сусідніми доменами, утворюючи більший об’єм, подібний до домену. Для домену 90° стінки домену можуть рухатися вбік, і критичне електричне поле
П'єзоелектричний дисковий генератор , необхідний для бічного переміщення на 90°, менше критичного електричного поля, необхідного для нового клиноподібного домену. Однак, якщо поворот 90° узгоджується з напрямком зовнішнього електричного поля, потрібне більше електричне поле для паяння п’єзодисків. Розвиток нових доменів в основному залежить від зовнішнього електричного поля, яке сприяє бічному переміщенню 90° стінки. За умов t = 15 хв і T = 130 ℃ поляризація п'єзоелектричної кераміки була змінена на E, і була отримана зміна п'єзоелектричної постійної d33 з E. Коли E <1. 5 кВ / мм, d33 повільно зростає зі збільшенням Е; коли E > 1,5 кВ / мм, d33 швидко зростає зі збільшенням E, але коли E> 2 5 кВ / мм, d33 раптово і швидко впав. Це тому, що коли E <1. 5 кВ/мм, поляризація таблиці даних п’єзодисків може лише полегшити орієнтацію матеріалу на 180° до напрямку зовнішнього електричного поля, тому значення d33 є нижчим і збільшується повільніше; коли E> 1,5 кВ/мм, зовнішнє електричне поле більше, ніж коерцитивне поле матеріалу, що робить 90° електричне поле, яке важко повернути, прагне до напрямку зовнішнього електричного поля, тому d33 швидко зростає; циліндричний п'єзоелектричний перетворювач продовжує збільшувати напруженість зовнішнього електричного поля, коли E> 2,0 кВ/мм, п'єзоелектричний домен у матеріалі стає майже повним, тому збільшення d33 має тенденцію бути повільним. Однак, коли E досягає певного значення (E> 2,5 кВ/мм), вільна енергія в електричному полі, отримана вільними електронами в кераміці, перевищує втрачену енергію, і відповідно до Теорія зіткнення іонізації, вільні електрони можуть вивільнятися після кожного зіткнення, накопичення енергії, п'єзоелектричний датчик детонації призводить до того, що температура керамічного листа продовжує зростати, п'єзоелектричні властивості продовжують знижуватися, остаточний тепловий пробою. Крім того, коли прикладене електричне поле достатньо велике, електрони забороненої зони можуть увійти в зону провідності через ефект тунелювання квантової механіки. Під дією сильного поля вільні електрони прискорюються, викликаючи іонізацію електронним ударом. У цей час через збільшення струму локальна температура кристала підвищується, що призводить до часткового плавлення кристала і руйнування його структури, так що п'єзоелектричні властивості кераміки знижуються, відбудеться остаточний пробій.
