Polarisoidun sähkökentän vaikutus pietsosähköiseen ominaisuuteen on polarisaatioprosessin aikana, pietsolevyjen ja sylintereiden polarisoitu sähkökenttä on ulkoinen käyttövoima sähköalueen kääntymiselle. Edellytyksenä, että materiaalin kenttävoimakkuus ei ylitä, E on suurempi, mitä enemmän sähkökenttä on suunnattu, vaikutus on suurempi, sitä enemmän on suoritettava polarisaatio ja sitä paremmat ovat pietsosähköiset ominaisuudet. joita on vaikea kääntää tai suunnata uudelleen matalassa paineessa, enemmän
pietsolevyelementti on taipuvainen tai suuntautunut uudelleen korkean paineen alaisena, mikä johtaa täydellisempään polarisaatioon. 180 asteen käänteistoimialueelle käänteinen
Pietsokanturiääni ei johdu sivuttaisliikkeestä, joka siirtää vastakkaisia domeeneja, vaan tuottaa sen sijaan monia polarisaatioita inversioalueen sisällä lähellä elektrodia. Kiilan muotoisen suunnan ja sähkökentän suunta on uusi, sähkökentän jälkeinen uusi domeenin nukleaatio siirtyy eteenpäin, tunkeutuen koko näytteeseen. Kun sähkökenttä kasvaa,
kostuttimen pietsokanturi ilmaantuu edelleen ja etenee koko käänteisalueella. Lopulta käänteisalue tulee yhdenmukaiseksi ulkoisen sähkökentän suunnan kanssa ja yhdistyy vierekkäisten domeenien kanssa muodostaen suuremman tilavuuden, joka on samanlainen kuin alue. 90°:n alueella verkkoalueen seinät voivat liikkua sivusuunnassa ja kriittinen sähkökenttä
Pietsosähköinen levygeneraattori vaaditaan sivuttaisliikettä varten 90°:ssa on pienempi kuin kriittinen sähkökenttä, joka vaaditaan uudelle kiilanmuotoiselle alueelle. Kuitenkin, jos 90° ohjaus on yhdenmukainen ulkoisen sähkökentän suunnan kanssa. Tarvitaan suurempi sähkökenttä juotospietsolevyistä. Uusien alueiden kehittyminen riippuu pääasiassa ulkoisesta sähkökentästä, joka edistää 90° seinän sivuttaisliikettä. Olosuhteissa t = 15 min ja T = 130 ℃ pietsosähköisen keramiikan polarisaatiota muutettiin E:llä ja saatiin pietsosähköisen vakion d33 vaihtelu E:llä. Kun E on <1. 5 kV/mm, d33 kasvaa hitaasti E:n kasvaessa; kun E on > 1,5 kV/mm, d33 kasvaa nopeasti E:n kasvaessa, mutta kun E > 2 5 kV/mm, d33 putoaa äkillisesti ja nopeasti. Tämä johtuu siitä, että kun E on <1. 5 kV / mm, pietsolevyn tietolomakkeen polarisaatio voi tehdä materiaalista helposti suuntautuvan 180° ulkoisen sähkökentän suuntaan, joten d33:n arvo on pienempi ja kasvaa hitaammin; kun E> 1,5 kV / mm, ulkoinen sähkökenttä on suurempi kuin materiaalin koersitiivikenttä, mikä saa 90°:n sähkökentän, jota on vaikea kääntää, taipumaan ulkoisen sähkökentän suuntaan, joten d33 kasvaa nopeasti; sylinterimäinen pietsosähköinen anturi jatkaa ulkoisen sähkökentän voimakkuuden lisäämistä, kun E> 2,0 kV / mm, materiaalin pietsosähköinen alue muuttuu lähes täydelliseksi, joten d33:n kasvu on yleensä hidasta. Kuitenkin, kun E saavuttaa tietyn arvon (E> 2,5 kV / mm), vapaan sähkökentän vapaa energia ylittää keraamisen sähkökentän vapaassa energiassa. Ionisaatiotörmäysteoria, vapaita elektroneja voidaan vapauttaa jokaisen törmäyksen jälkeen energian kertyminen, pietsosähköinen koputusanturi johtaa keraamisen levyn lämpötilan nousuun, pietsosähköisten ominaisuuksien lasku jatkuu, lopullinen lämpöhajoaminen. Lisäksi kun käytetty sähkökenttä on riittävän korkea, kielletyt kaistan elektronit voivat päästä johtavuuskaistalle kvanttimekaniikan tunnelointivaikutuksen vuoksi. Vahvan kentän vaikutuksesta vapaat elektronit kiihtyvät aiheuttamaan elektronien iskuionisaatiota. Tällä hetkellä virran lisääntymisen vuoksi kiteen paikallinen lämpötila nousee, mikä johtaa kiteen osittaiseen sulamiseen ja sen rakenteen tuhoutumiseen, joten keramiikan pietsosähköiset ominaisuudet heikkenivät, lopullinen hajoaminen tapahtuu.
