Pietsosähköisen keramiikan polarisaation ominaisuustutkimukset

Elektronien siirtymäpolarisaatio
Ulkoisen sähkökentän vaikutuksesta eristeen muodostavien atomien ja ionien elektronipilvi vääristyy, jolloin elektronipilvi liikkuu suhteessa ytimeen, jolloin malli ja ympyräratamalli lasketaan.

Sisäisen sähköisen dipolimomentin orientaatiopolarisaatio
Jos dielektrin muodostava molekyyli on polaarinen molekyyli, jonka positiivinen varauskeskus ei ole sama kuin negatiivisen varauksen keskusta, sillä on luontainen sähköinen dipolimomentti. Ulkoisen sähkökentän puuttuessa, koska lämpöliikkeen dielektristen molekyylien sähköinen dipolimomentti on avaruudellisesti epäjärjestynyt, todennäköisyys osoittaa kaikkiin suuntiin on sama ja molekyylisähköiset dipolimomentit ovat toisiaan . Siksi dielektrillä kokonaisuutena ei ole sähköistä dipolimomenttia. Ulkoista sähkökenttää käytettäessä sähkökenttävoima vaikuttaa molekyylin sähködipolin positiivisiin ja negatiivisiin varauksiin ja on taipumus osoittaa ulkoisen sähkökentän suuntaan tai ne on pidettävä stabiilissa tilassa, jotta järjestelmän energia minimoituu, ja on tarpeen osoittaa ulkoisen sähkökentän suuntaan. Tai kulkee ulkoisen sähkökentän ympäri. Tilastoteorian mukaan hiukkasten lukumäärä energiassa .Tämän mukaan polarisoituvuus a orientaation osta pietsosähköinen kide voidaan laskea (molekyylin sisäinen sähköinen dipolimomentti, k on Boltzmannin vakio, Molekyylin kokonaispolarisoituvuutta voidaan pitää eri mekanismin polarisaatioina. Jos molekyylien määrä tilavuusyksikköä kohti on N, makroskooppinen polarisaatiovektori P voidaan liittää mikroskooppiseen molekyyliin E. P =EP = polarisaatio (a. NaE. Tämän vuoksi kunkin 1£0E:n molekyylin polarisaation havaitsema tehollinen sähkökenttä E. Molekyyliin ei vaikuta vain E, vaan siihen vaikuttaa myös muiden polarisaatioiden aiheuttama sähkökenttä lisäämään eristeeseen vakio sähkökenttä. Kun stabilointi on stabiloitu, sähkökenttä poistetaan ajan r jälkeen, polarisaatio P (sähköisten dipolimomenttivektorien summa tilavuusyksikköä kohti) pienenee 1/e:ksi alkuperäisestä P, eli koska polarisaation aikana tapahtuu relaksaatioilmiö, D (Siirtymävektorin takana), eivät ole P-vaiheen muutokset sinimuotoista vaihtosähkökenttää edustaa kompleksiluku Pietsosähköisestä keraamisesta summeri asetetaan kahden pyöreän elektrodilevyn väliin, ja elektrodilevyyn syötetään kulmataajuudella oleva sinimuotoinen jännite ja elektrodin kapasitanssi C ja sisäänpääsy altern y ovat C:lle, mutta resistanssin ekvivalenttiarvo ilmaistaan sisäänpääsyprosentsilla. polarisaatioon y:n lauseke osoittaa, että näytteen täyttävä kondensaattori vastaa kapasitanssin rCo ja resistanssin R rinnakkaiskytkentää. Olkoon signaalilähteen sinimuotoisen jännitteen amplitudi kondensaattorin läpi kulkeva kaiuntavirta. Kompleksisessa amplitudijännite =, hetkellä =0, työ ei ole todellisessa osassa työ. Suhteellisen permittiivisyyden kuvitteellinen osa heijastaa energiahäviötä polarisaatioprosessin aikana, jolloin dielektriset parametrit e, e ja tan liittyvät kentän taajuuteen ja lämpötilaan.

2 Pietsosähköisen keramiikan dielektrinen taajuusspektrianalyysi
Kolmella polarisaatiomoodilla voi olla eri rooleja eri dielektrikoissa, joista osa on pääasiassa yhtä tyyppiä ja osa toissijaisia. Tämän teorian perusteella voidaan tehdä arvaus: sama dielektrisyys, kun ulkoinen sähkökenttä on vaihtuva sähkökenttä, tuottaa sähköisen dipolimomentin. Tätä polarisaatiota kutsutaan elektronien siirtymäpolarisaatioksi. Elektronien siirtymäpolarisaatio on polarisaation muoto, joka on kaikilla dielektreillä. Elektronin siirtymäpolarisaatio osoittaa, että ulkoisen sähkökentän vaikutuksesta elektronilla on tietty todennäköisyys absorboida energiaa ja siirtyä vastaavien energiatasojen välillä. Koska ulommat elektronit ovat heikosti sidottu atomeihin, atomien elektronien siirtymä johtuu pääasiassa valenssielektroneista. Siirtymäpolarisaatio Pietsosähköinen putki pietsosähköinen muunnin ilmaistaan ​​mallin antamalla määritelmällä kolmen polarisaatiomoodin mukaisesti käyttäen pistevarattua pallomaista negatiivista kuorta. Koska se muuttuu ulkoisen kentän muuttuessa ja pienenee vähitellen, kun käytetyn sähkökentän taajuus kasvaa. tiedetään, että e on verrannollinen a:han, joten myös e pienenee ulkoisen kentän taajuuden kasvaessa. Teoreettisen arvauksen vahvistamiseksi pietsosähköisen keraamisen summerin dielektrinen spektri mitataan dielektrisellä spektrometrillä. Voidaan nähdä, että kun sinimuotoista vaihtuvaa sähkökenttää käytetään, e:n arvo todellakin jätetään huomiotta. Arvauksen laki pienenee taajuuden kasvaessa. Käyrän keskellä on suunnilleen tasainen osa, mikä näyttää olevan ristiriidassa arvauksen kanssa. Jos kuitenkin ajatellaan, että ulkoisen sähkökentän taajuuden kasvaessa sisäisen sähködipolimomentin suuntautuminen on hidasta eikä pysty pysymään sähkökentän muutoksen mukana, mikä heijastuu ad-arvon jatkuvana laskuna. Jos mainoksen arvo voi olla niinkin pieni kuin mitätön, niin a on vain C . Itse pietsosähköisen keraamisen rakenteen vuoksi infrapunataajuusalue on paljon suurempi kuin suhteellisen matala taajuus, joten suuri vaikutus ei vaikuta siihen. Tällä hetkellä e esittää luonnollisesti vakaan segmentin ja käyrä osoittaa, että laskeva kaltevuus on suunnilleen nolla. Taajuuden kasvaessa crn alkaa laskea merkittävästi, ja käyrällä laskun kaltevuus on suuri. Vahvistaaksemme kartta-analyysimme voimme viitata muihin näytteisiin vahvistaaksemme teoreettisia arvauksia. Polyvinyylikloridikalvon dielektrinen taajuusspektri osoittaa, että kokeelliset tulokset ovat yhtäpitäviä mitatun dielektrisen taajuusspektrikäyrän teoreettisten arvausten kanssa.

3 Kokeen lisäparannuksia
Vaikka tässä kokeessa näkyy joitain pietsosähköisen keraamisen polarisaation ominaisuuksia käyrällä, kokeellisen päälaitteen DP-5-tyyppisen dielektrisen spektrometrin rajoituksista johtuen se pystyy mittaamaan vain s0-arvon muutosta l0 - 10 HZ, mikä on vain mittaus. Pitkästä aallosta radioaallon lyhyeen osaan suun vaihtuminen ja suurin osa keraamisen mainoksen muutoksista tapahtuvat pääasiassa mikroaalto- ja infrapuna-alueilla, ja hukkakertoimen tan0 huippu näkyy myös korkeataajuisessa osassa. Relaksaatioajan r ja sovelletun kenttätaajuuden 09 välinen suhde tunnetaan, mikä osoittaa, että sen pietsosähköisen ominaisuuden sisäistä rakennetta ei voida ymmärtää edelleen käyttämällä pietsosähköistä keraamista. DP-5-tyyppinen dielektrinen spektrometri. Tästä syystä dielektristä spektrometriä, jolla on suurempi taajuusalue, tulisi käyttää pietsosähköisen keramiikan mittaamiseen ultramatalataajuudella, korkealla taajuudella e:n arvon saamiseksi, mikä tekee pietsosähköisen keramiikan ominaisuuksista enemmän ja syvempiä. analyysi.

Uutena fysikaalisena ja kemiallisena materiaalina pietsosähköisellä keramiikalla on tärkeä sovellusmerkitys elektroniikkatekniikan, materiaalitekniikan sekä äänen ja valon aloilla. Pietsosähköisen keraamisen dielektrisen spektrin tutkimuksella voi olla syvempää ymmärrystä sen pietsosähköisyydestä, sisäisestä rakenteesta ja polarisaatiosta, erityisesti sen polarisaatiomuodosta. Tässä kokeessa käytetty aineen polarisaatioominaisuuksien tutkimusmalli ja kuvien ennustaminen ovat edelleen edistämisen ja soveltamisen arvoisia tulevassa kokeellisessa tutkimuksessa.